АНАЛІЗ ЛІНІЙНИХ ЕЛЕКТРИЧНИХ КІЛ. Завдання з Інформаційна безпека. Робота № 516565

Перехід до торгівельного партнера Binance

АНАЛІЗ ЛІНІЙНИХ ЕЛЕКТРИЧНИХ КІЛ

Інформація про навчальний заклад

ВУЗ:

Національний університет Львівська політехніка

Інститут:

Не вказано

Факультет:

Не вказано

Кафедра:

Не вказано

Інформація про роботу

Рік:

2007

Тип роботи:

Завдання

Предмет:

Інформаційна безпека

Завантажити

Частина тексту файла (без зображень, графіків і формул):

МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ УКРАЇНИ НАЦІОНАЛЬНИЙ УНІВЕРСИТЕТ “Львівська політехніка” АНАЛІЗ ЛІНІЙНИХ ЕЛЕКТРИЧНИХ КІЛ ЗАВДАННЯ ТА МЕТОДИЧНІ НАСТАНОВИ ДО КОМПЛЕКСНОЇ РОЗРАХУНКОВОЇ РОБОТИ для студентів базового напрямку 6.1601 „Інформаційна безпека” Затверджено на засіданні кафедри теоретичної та загальної електротехніки протокол № від . .2007 р. Львів – 2007 Завдання та методичні настанови з дисципліни “Теорія електричних кіл ” для студентів базового напряму „Інформаційна безпека”/ Укл. Гамола О.Є., Соколовський М.О. – Львів: Видавництво Національного університету “Львівська політехніка” 2007, – __ с. Укладачі Гамола О.Є., канд.техн.наук, доц., Соколовський М.О. канд.техн.наук, доц. Відповідальний за випуск Стахів П.Г., д-р техн. наук, проф. Рецензенти Пеленський Р.А., д-р, техн.наук, проф. АНАЛІЗ ЛІНІЙНИХ ЕЛЕКТРИЧНИХ КІЛ Мета: Набуття практичних навиків розрахунку лінійних електричних кіл та аналізу перехідних процесів в них. В завданні до комплексної розрахункової роботи (КРР) подано варіантів. Варіант завдання видається викладачем. Результати виконання КРР оформляють у вигляді пояснювальної записки, що має титульний лист, де вказують назви міністерства, університету, кафедри, тему курсової роботи, назву дисципліни, хто виконав роботу: спеціальність, група, ПІБ студента, хто прийняв: посада та ПІБ викладача. Пояснювальну записку та титульний лист оформляють на аркушах паперу формату 297х210 (А4). Матеріал пояснювальної записки рекомендується викладати послідовно згідно з виданим завданням. В тексті записки формули подаються в загальному вигляді і лише потім в них підставляють числові значення. Графічний матеріал записки (схеми, графіки тощо), рекомендується виконувати на міліметровому папері формату А4. Його розташовують у місцях відповідного текстового матеріалу. До рисунків роблять підписи з тематичною назвою. В кінці пояснювальної записки приводять список використаної літератури. Задача 1. Для заданого лінійного електричного кола (табл. 1, рис. 1–33) з джерелами змінної напруги та струму частотою f=50 Гц: 1. Записати систему рівнянь за методом контурних струмів та обчислити коефіцієнти цієї системи лінійних алгебричних рівнянь. 2. Записати систему рівнянь за методом вузлових напруг та обчислити коефіцієнти цієї системи лінійних алгебричних рівнянь. 3. Сформувати відповідні матриці та записати матричне рівняння методу контурних струмів. 4. Розв’язати матричне рівняння методу контурних струмів в середовищі MATLAB та визначити струми віток електричного кола. 5. Сформувати відповідні матриці та записати матричне рівняння методу вузлових напруг. 6. Розв’язати матричне рівняння методу вузлових напруг в середовищі MATLAB та визначити струми віток електричного кола. 7. Скласти рівняння балансу потужностей. Задача 2. В заданому електричному колі (табл. 2, рис. 34–93) відбувається комутація. Параметри кола подано в табл. 2. Потрібно: 1. Визначити перехідну величину (струм або напругу), вказану в табл. 2, після комутації класичним методом при дії джерела постійної напруги або джерела постійного струму. 2. За отриманим аналітичним виразом побудувати графік перехідної величини в інтервалі часу від t=0 до t=5/|(|. На графіках показати окремо вільну та вимушену складові перехідної величини. Ліворуч від осі ординат зобразити шукану величину до комутації. 6. За допомогою чисельного методу розрахувати і побудувати шукану перехідну величину для заданого електричного кола. МЕТОДИЧНІ НАСТАНОВИ Аналіз усталеного режиму лінійних електричних кіл здійснюється переважно методом контурних струмів або методом вузлових напруг. Система рівнянь за методом контурних струмів має такий вигляд: ; ; ( ( ( ( (; (1) ; де N=p-(q-1) – кількість незалежних (головних) контурів; p – кількість віток електричного кола (без віток з джерелами струму); q – кількість вузлів електричного кола; Z11, ( ZNN – власні опори контурів; Z12, ( ZN-1N – спільні опори контурів N-1 і N; ІK1, ( IKN – комплексні діючі значення контурних струмів; ЕK1, ( ЕKN – комплексні діючі значення контурних ЕРС. За методом вузлових напруг записується така система рівнянь: ; ; ( ( ( ( (; (2) ; де Q=q-1 – кількість незалежних вузлів; Y11, ( YQQ – власні вузлові провідності; Y12, ( YQ-1Q – спільні вузлові провідності вузлів Q-1 і Q; U10, ( UQ0 – комплексні діючі значення вузлових напруг (відносно базового); I11, ( IQQ – комплексні діючі значення вузлових струмів. Матричне рівняння методу контурних струмів ; (3) де – контурна матриця; – матриця повних опорів віток електричного кола; –матриця-стовпець контурних струмів; –матриця-стовпець ЕРС джерел напруг; –матриця-стовпець струмів джерел струмів. Рівняння методу вузлових напруг у матричній формі має вигляд: ; (4) де – вузлова матриця (матриця інциденцій); – матриця повних провідностей віток електричного кола; –матриця-стовпець вузлових напруг (відносно базового); –матриця-стовпець ЕРС джерел напруг; –матриця-стовпець струмів джерел струмів. Розглянемо як записуються рівняння за цими методами і як формуються відповідні матриці на такому прикладі. Приклад 1. На рис.1 подано схему електричного кола з такими параметрами: R1=10 Ом; R2=5 Ом; XL1=10 Ом; XL2=5 Ом; XC=10 Ом; e1=50(2sin(314t+45() В; j5=2(2sin(314t) А. Рис.1 Схема електричного кола Проведемо аналіз електричного кола методом контурних струмів. Визначаємо: кількість віток (без джерел струму ДС) p=4; кількість вузлів q=3; кількість незалежних контурів N=p-(q-1)=2. Струм контура, утвореного віткою з ДС є відомим . Цей контур показує шлях замикання струму ДС. Запишемо систему рівнянь за методом контурних струмів: Рис. 2. Схема електричного кола для методу контурних струмів ; (5) ; де ; ; ; Ом; Ом; Ом; Ом; Ом; Ом Ом; В; В. Сформуємо необхідні матриці для запису матричного рівняння контурних струмів на підставі графа заданого електричного кола (рис. 5). Під час формування контурної матриці дотримуємося правила: +1 записуємо в клітинках, утворених перетином рядка k і стовця p, якщо напрям обходу контура k і напрям вітки p збігаються; –1 – якщо напрям обходу контура k і напрям вітки p не збігаються; 0 – якщо вітка p не належить контуру k. В матриці-стовпці ЕРС джерел напруг записуємо +Еp, якщо напрям вітки і напрям ЕРС в цій вітці збігаються; – Еp, якщо напрям вітки і напрям ЕРС в цій вітці не збігаються; 0 – ЕРС в даній вітці відсутня. Аналогічно формується матриця-стовпець струмів ДС: +Ji – записуємо в рядку p, якщо вітка p входить в контур утворений ДС і напрям обходу цього контура й напрям вітки p збігаються; – Ji – записуємо в рядку p, якщо вітка p входить в контур утворений ДС і напрям обходу цього контура й напрям вітки p не збігаються; 0 – в рядку p, якщо вітка p не входить в контур ДС. Рис. 5. Граф електричного кола для формування матриць , ; . На підставі цього записуємо відповідні матриці з врахуванням того, що контур ДС замикається через вітки 3 і 4 ; ; (6) ; ; Далі формуємо m-файл для розв’язку матричного рівняння методу контурних струмів в середовищі MATLAB loop_currenst_method.m G=[1 1 0 1; 0 -1 1 0] % контурна матриця Z1=10+i*10 % елемент матриці Z Z2=i*5 % – // – Z3=-i*10 % – // – Z4=5 % – // – E1=50+i*50 % елемент матриці Е J5=2 % елемент матриці J Z=[Z1 0. 0. 0.; 0. Z2 0. 0.; 0. 0. Z3 0.; 0. 0. 0. Z4] % матриця опорів віток E=[E1; 0.; 0.; 0.] % матриця ЕРС ДН J=[0.; 0.; J5; J5] % матриця струмів ДС ZG=Z*G’ ZV=G*ZG % матриця контурних опорів ZJ=Z*J EZJ=E-ZJ B=G*EZJ X=ZV\B % матриця контурних струмів IV=G’*X+J % матриця струмів віток Під час розрахунку отримано такі результати ; ; Проведемо аналіз електричного кола методом вузлових напруг: Кількість незалежних рівнянь за цим методом Q=q–1=2. За базовий вибираємо вузол “0”. Запишемо систему рівнянь за методом вузлових напруг ; (7) ; де ; ; ; См; ; ; ; ; ; ; ; . Рис. 6. Схема електричного кола для формування матриць , ; . Сформуємо необхідні матриці для запису матричного рівняння вузлових напруг на підставі графа заданого електричного кола (рис. 6). Під час формування вузлової матриці дотримуємося правила: +1 записуємо в клітинках, утворених перетином рядка q і стовця p, якщо вітка p спрямована від вузла q; –1 – якщо вітка p спрямована до вузла q; 0 – якщо вітка p не належить до вузла q. Матриці-стовпці ЕРС та ДС формуються аналогічно як у методі контурних струмів. Рис. 7. Граф електричного кола для методу вузлових напруг На підставі цього записуємо відповідні матриці методу вузлових напруг ; ; (8) ; ; Далі формуємо m-файл для розв’язку матричного рівняння методу вузлових напруг в середовищі MATLAB nodal_voltage_method.m P=[-1 1 1 0; 0 -1 -1 1] % вузлова матриця Y1=0.05-i*0.05 % елемент матриці Y Y2=-i*0.2 % – // – Y3=i*0.1 % – // – Y4=0.2 % – // – E1=50+i*50 % елемент матриці Е J5=2. % елемент матриці J Y=[Y1 0. 0. 0.; 0. Y2 0. 0.; 0. 0. Y3 0.; 0. 0. 0. Y4] % матриця провідностей віток V=[E1; 0.; 0.; 0.] % матриця ЕРС ДН C=[0.; 0.; J5; J5] % матриця струмів ДС YP=Y*P' A=P*YP % матриця вузлових провідностей YV=Y*V CYV=C-YV B=P*CYV X=A\B % матриця вузлових напруг IV=Y*(P'*X+V) % матриця струмів віток Під час розрахунку отримано такі результати ; ; Аналіз перехідного процесу лінійного електричного кола відповідно з умовою задачі 2 проведемо класичним методом. Класичний метод аналізу перехідного процесу лінійного електричного кола полягає в знаходженні розв’язку лінійного неоднорідного диференційного рівняння , як суми часткового розв’язку лінійного неоднорідного диференційного рівняння – вимушеної складової перехідної величини і загального розв’язку лінійного однорідного диференційного рівняння – вільної складової перехідної величини . (9) Перехідними величинами, щодо яких формуються диференційні рівняння, є струм il у вітці з котушкою індуктивності та напруга uc на конденсаторі , (10) для яких початкові умови визначаються за 1-им та 2-им законами комутації відповідно . (11) Розрахунок перехідного процесу класичним методом проводимо за алгоритмом, поданим блок схемою. Чисельні методи аналізу перехідного процесу в лінійному електричному колі передбачають інтегрування диференційних рівнянь, складених методом змінних стану, у формі Коші . Для отримання єдиного розв’язку систему диференційних рівнянь необхідно доповнити початковими умовами . Суть чисельних методів аналізу полягає у послідовному обчисленні наближених значень вектор-функції на множині точок аргументу в інтервалі [a, b] визначення вектора-функції при з кроком . Відомі різноманітні методи чисельного розв’язку рівнянь у формі Коші. Наприклад, рекурентна формула для однокрокового методу Рунге-Кутта другого порядку , (12) де ; , чи однокрокового неявного методу Ейлера , (13) для реалізації якого застосовують метод Ньютона на (l+1)-му кроці ; (14) , (15) де ; . (16) Для здійснення ітерації за (16) на кожному кроці необхідно мати нульове наближення , яке може бути обчислено на основі явної формули Ейлера . (17) Розглянемо приклад розрахунку перехідного процесу електричного кола. Приклад 2. Для заданого електричного кола (рис. 8) визначити струми у вітках після комутації. Е=50 В; R1=5 Ом; R2=8 Ом; R3=10 Ом; L=100 мГн; С=200 мкФ. Рис. 8. Схема електричного кола Розрахуємо задачу класичним методом. 1. Сформуємо диференційне рівняння щодо струму iL заданого електричного кола на підставі законів Кірхгофа та рівнянь елементів: Система рівнянь за законами Кірхгофа i1–i2–il=0, ur1+ ur2=E (18) ur2–ul–ur3=0 Рівняння елементів ur1=R1i1, ur2=R2i2, ur3= R3il, ul=Ldil/dt, (19) Після відповідних перетворень отримаємо диференційне рівняння щодо перехідного струму il Ldil/dt+(R1R2+R1R3+R2R3)/(R1+R2)il=ER2/(R1+R2). (20) Визначаємо незалежну початкову умову il(0). Для цього необхідно розрахувати усталений режим кола до комутації з врахування того, що опір котушки в колі постійного струму в усталеному режимі дорівнює нулю (рис.9). Оскільки вітка з R2 замкнута накоротко, то i1(0-)=iL(0-)=E/R1=50/5=10А. На підставі 1-го закону комутації отримуємо iL(0)= iL(0-)=10 A. Рис. 9. Схема електричного кола для усталеного режиму до комутації 2. Визначаємо вимушену складову струму ilвим. Для цього необхідно розрахувати усталений режим кола після комутації з урахуванням того, що опір котушки в колі постійного струму в усталеному режимі дорівнює нулю (рис. 10). Вимушену складову струму ilвим можна також отримати з диференційного рівняння (20) стану електричного кола після комутації, враховуючи, що в усталеному режимі dilвим/dt=0. Система рівнянь за законами Кірхгофа для усталеного режиму кола після комутації i1вим–i2вим–ilвим=0, Е–R1i1вим–R3ilвим=0, R2i2вим–R3ilвим=0 i1вим=E/(R1+R23), iLвим= iLвимR23/R3= =ER2/(R1R2+R1R3+ R2R3), Рівняння усталеного режиму кола після комутації отримуємо з диференційного рівняння (20) (dilвим/dt=0) (R1R2+R1R3+R2R3)/(R1+R2)il=ER2/( R1+R2) звідки ilвим=ER2/(R1R2+R1R3+R2R3), ilвим=ER2/(R1R2+R1R3+R2R3)=50(8/(5(8+5(10+8(10)=2,35 A, Рис. 9. Схема електричного кола для усталеного режиму після комутації 3. Визначаємо вільну складову струму ilвіл Для цього спочатку сформуємо характеристичне рівняння. 3.1. Характеристичне рівняння може бути сформовано декількома способами. Для заданого кола розглянемо два способи: шляхом запису вхідного опору кола після комутації щодо будь-якої розімкненої вітки змінному струму (рис. 10); шляхом алгебризації () диференційного однорідного рівняння. Запишемо вхідний опір кола змінному струму (рис. 10) . Перейдемо до змінної і отримаємо характеристичне рівняння . (21) Запишемо диференційне однорідне рівняння щодо вільної складової перехідної величин , . Алгебризуємо цю систему рівнянь Визначаємо корінь характеристичного рівняння , с-1. Рис. 10. Схема для визначення вхідного опору кола На підставі кореня характеристичного рівняння вільну складову перехідної величини iLвіл шукатимемо у такому вигляді , (22) 3.3. Визначаємо сталу інтегрування. Для цього запишемо рівняння для вільної складової перехідної величини iLвіл на момент часу t=0: . (23) Значення величини iLвіл(0) знаходимо з рівняння А. Звідки А1=7,65 А. Отже, перехідна величина il описується таким виразом: . (24) Решту перехідних величин знаходимо з рівнянь елементів та рівнянь за законами Кірхгофа: i1–i2–il=0, R2i2– Ldil/dt – R3il=0, звідки . (20) Рис. 11. Часова діаграма перехідного струму il Для розрахунку перехідного процесу чисельним методом запишемо диференційне рівняння щодо змінної стану iL (20) у формі Коші: Обчислимо перехідний струм чисельним однокроковим методом Рунге-Кутта другого порядку за його рекурентною формулою , (12) де ; ; ; Далі формуємо m-файл для розрахунку перехідного процесу чисельним методом в середовищі MATLAB dtk=1e-4 t(1)=0. t2=0. R1=5 R2=8 R3=10 L=0.1 E=50 R123=R1*R2+R1*R3+R2*R3 R12=R1+R2 LR=1/(L*R12) ilk=10. ilk1(1)=10. for i=2:400 k1k=dtk*LR*(-R123*ilk+E*R2) k2k=dtk*LR*(-R123*(ilk+k1k)+E*R2) ilk=ilk+(k1k+k2k)/2 ilk1(i)=ilk t2=t2+dtk t(i)=t(i-1)+dtk i=i+1 end plot(t,ilk1,'-k','LineWidth',2),'FontSize',14 xlabel('time t','FontSize',14); ylabel('current il','FontSize',14); grid on Рис. 12. Часова діаграма перехідного струму iL , отримана чисельним методом Таблиця 1 Вар. № Рис. Em, В Jm, А (e, град (j, град R1, Ом R2, Ом L1, Гн L2, Гн C1, мкФ C2, мкФ 1. 1 40 0,2 30 0 4 6 0,012 – 500 – 2. 2 50 0,3 45 -30 6 4 – 0,020 600 – 3. 3 60 0,4 60 -45 – 8 0,016 – 700 – 4. 4 70 0,5 75 -60 – 4 0,018 0,016 800 – 5. 5 80 0,6 90 -75 12 6 – – 900 800 6. 6 90 0,7 -30 -90 14 10 – 0,012 1000 – 7. 7 100 0,8 -45 0 – 12 – 0,016 900 – 8. 8 110 0,9 -60 30 18 14 – 0,018 800 – 9. 9 120 1,0 -75 45 20 15 – – 700 – 10. 10 115 1,1 -90 60 18 18 – 0,022 – – 11. 11 105 1,2 30 75 16 20 0,032 – – 650 12. 12 95 1,3 45 90 – 18 0,034 0,026 400 – 13. 13 85 1,4 60 0 12 16 – 0,028 450 – 14. 14 75 1,5 75 -30 10 14 0,038 0,030 – – 15. 15 65 1,6 90 -45 8 12 – – 650 400 16. 16 55 1,7 -30 -60 6 10 – 0,034 – – 17. 17 45 1,8 -45 -75 – 8 0,036 – 850 – 18. 18 35 1,9 -60 -90 5 6 0,034 – – 500 19. 19 40 2,0 -75 0 7 – 0,032 0,026 – 600 20. 20 45 2,1 -90 30 8 6 0,030 0,024 – 700 21. 21 50 2,2 30 -45 12 8 0,028 0,022 – 800 22. 22 55 2,3 45 -60 14 10 – 0,020 800 900 23. 23 60 2,4 60 -75 15 12 0,024 0,018 – 1000 24. 24 65 2,5 75 -90 18 15 0,022 – 800 950 25. 25 70 2,6 90 0 20 16 0,020 – 700 850 26. 26 75 2,7 -30 30 18 18 0,018 0,012 – 750 27. 27 80 2,8 -45 45 16 20 – 0,010 500 650 28. 28 85 2,9 -60 60 15 18 0,014 – 400 550 29. 29 90 3,0 -75 75 14 16 0,012 0,014 – 450 30. 30 95 3,1 -90 90 12 15 0,010 – 450 400 31 31 100 3,2 30 0 10 14 0,012 0,018 – 350 32. 32 105 3,3 45 -30 – 12 0,014 0,020 600 400 33. 1 110 4,0 60 -45 – 8 0,020 0,010 400 800 34. 2 120 3,8 90 -90 12 6 0,030 – 1000 600 35. 3 60 0,4 60 -45 8 8 – 0,022 700 800 36. 4 70 0,5 75 -60 10 – 0,018 0,016 800 700 37. 5 80 0,6 90 -75 – 6 0,020 0,014 900 800 38. 6 90 0,7 -30 -90 14 10 0,022 0,012 – 900 39. 7 100 0,8 -45 0 16 – 0,024 0,016 900 1000 40. 8 110 0,9 -60 30 18 14 0,026 0,018 – 950 41. 9 120 1,0 -75 45 20 15 0,028 0,020 – 850 42. 10 115 1,1 -90 60 18 18 0,030 – 600 750 43. 11 105 1,2 30 75 16 20 – 0,024 500 – 44. 12 95 1,3 45 90 14 18 0,034 0,026 – 550 45. 13 85 1,4 60 0 12 16 0,036 0,028 – 500 46. 14 75 1,5 75 -30 10 14 0,038 – 550 450 47. 15 65 1,6 90 -45 8 12 0,040 0,032 650 – 48. 16 55 1,7 -30 -60 6 10 0,038 – 750 350 49. 17 45 1,8 -45 -75 4 – 0,036 0,030 850 400 50. 18 35 1,9 -60 -90 5 6 – 0,028 950 500 51. 19 40 2,0 -75 0 7 4 0,032 – 1000 600 52. 20 45 2,1 -90 30 9 6 0,030 0,024 900 – 53. 21 50 2,2 30 -45 12 8 0,028 – 900 800 54. 22 55 2,3 45 -60 14 10 0,026 0,020 800 – 55. 23 60 2,4 60 -75 15 12 0,024 – 700 1000 56. 24 65 2,5 75 -90 18 15 0,022 0,16 – 950 57. 25 70 2,6 90 0 20 16 – 0,014 700 850 58. 26 75 2,7 -30 30 18 18 0,018 – 600 750 59. 27 80 2,8 -45 45 16 20 0,016 0,010 500 – 60. 28 85 2,9 -60 60 15 18 – 0,012 400 550 61. 29 90 3,0 -75 75 14 16 – 0,014 300 450 62. 30 95 3,1 -90 90 – 15 0,010 0,016 450 400 63. 31 100 3,2 30 0 10 14 0,012 0,018 550 – 64. 32 105 3,3 45 -30 8 12 0,014 – 600 400 65. 1 60 0,4 60 -45 8 – 0,016 0,022 700 800 66. 2 70 0,5 75 -60 10 – 0,018 0,016 800 700 67. 3 110 4,0 60 -45 10 8 0,020 0,010 – 800 68. 4 120 3,8 90 -90 12 6 – 0,020 1000 600 69. 5 60 0,4 60 -45 8 – 0,016 0,022 700 800 70. 6 70 0,5 75 -60 – 4 0,018 0,016 800 700 71. 7 80 0,6 90 -75 12 6 0,020 0,014 – 800 72. 8 90 0,7 -30 -90 – 10 0,022 0,012 1000 900 73. 9 100 0,8 -45 0 – 12 0,024 0,016 900 1000 74. 10 110 0,9 -60 30 18 – 0,026 0,018 800 950 75. 11 120 1,0 -75 45 20 15 0,028 – – 850 76. 12 115 1,1 -90 60 18 18 – 0,022 600 750 77. 13 105 1,2 30 75 16 20 0,032 – 500 650 78. 14 95 1,3 45 90 14 18 – 0,026 400 550 79. 15 85 1,4 60 0 12 16 0,036 0,028 – 500 80. 16 75 1,5 75 -30 – 14 0,038 0,030 550 450 81. 17 65 1,6 90 -45 8 12 – 0,032 650 400 82. 18 55 1,7 -30 -60 6 10 0,038 0,034 750 – 83. 19 45 1,8 -45 -75 4 8 – 0,030 850 400 84. 20 35 1,9 -60 -90 5 6 – 0,028 950 500 85. 21 40 2,0 -75 0 – 4 0,032 0,026 1000 600 86. 22 45 2,1 -90 30 9 – 0,030 0,024 900 700 87. 23 50 2,2 30 -45 – 8 0,028 0,022 900 800 88. 24 55 2,3 45 -60 – 10 0,026 0,020 800 900 89. 25 60 2,4 60 -75 15 – 0,024 0,018 700 1000 90. 26 65 2,5 75 -90 – 15 0,022 0,16 800 950 91. 27 70 2,6 90 0 20 16 0,020 0,014 – 850 92. 28 75 2,7 -30 30 18 – 0,018 0,012 600 750 93. 29 80 2,8 -45 45 16 20 0,016 – 500 650 94. 30 85 2,9 -60 60 15 – 0,014 0,012 400 550 95. 31 90 3,0 -75 75 14 16 0,012 – 300 450 96. 32 95 3,1 -90 90 12 15 0,010 0,016 – 400 97. 1 100 3,2 30 0 10 14 0,012 0,018 – 350 98. 2 110 0,9 -60 30 18 14 0,026 0,018 – 950 99. 3 120 1,0 -75 45 20 15 0,028 0,020 – 850 100. 4 115 1,1 -90 60 18 – 0,030 0,022 600 750 101. 5 105 1,2 30 75 16 20 0,032 – 500 650 102. 6 95 1,3 45 90 14 18 0,034 0,026 – 550 103. 7 85 1,4 60 0 12 16 0,036 0,028 – 500 104. 8 75 1,5 75 -30 10 14 0,038 0,030 – 450 105. 9 65 1,6 90 -45 8 12 0,040 0,032 650 – 106. 10 45 1,8 -45 -75 4 8 0,036 0,030 – 400 107. 11 35 2,0 30 75 14 20 – 0,024 500 – 108. 12 55 2,2 45 90 12 18 0,034 0,026 – 550 109. 13 75 2,4 60 0 8 16 0,036 0,028 – 500 110. 14 95 2,6 75 -30 12 14 0,038 – 550 450 111. 15 105 2,8 90 -45 8 12 0,040 0,032 650 – 112. 16 115 3,0 -30 -60 6 10 0,038 – 750 350 113. 17 120 1,8 -45 -75 10 – 0,036 0,030 850 400 114. 18 110 1,6 -60 -90 15 8 – 0,028 950 500 115. 19 100 1,4 -75 0 12 10 0,032 – 1000 600 116. 20 90 1,2 -90 30 9 8 0,030 0,024 900 – 117. 21 80 1,0 30 -45 18 6 0,028 – 900 800 118. 22 70 1,5 45 -60 14 10 0,026 0,020 800 – 119. 23 60 2,0 60 -75 15 16 0,024 – 700 1000 120. 24 50 2,2 75 -90 18 12 0,022 0,16 – 950 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 Таблиця 2 Номер Варі анту Схема №рис. E, В J, A L, мГн C, мкФ R1, Ом R2, Ом R3, Ом R4, Ом Шукана перехідна величина 1. 1 – 1 80 – 10 8 6 – uR3 2. 2 – 2 – 150 6 10 12 – uR2 3. 3 – 2,5 – 200 8 12 10 – i3 4. 4 80 – 50 – 6 8 8 – uR1 5. 5 90 – 70 – 5 10 12 – uR1 6. 6 100 – – 200 12 5 4 – i1 7. 7 40 – 80 – 10 8 6 – i1 8. 8 55 – – 180 6 10 12 – i2 9. 9 65 – 90 – 15 8 12 – i2 10. 10 – 3 100 – 16 12 6 – i2 11. 11 – 3,5 – 100 8 14 6 – i3 12. 12 – 4 60 – 14 10 8 – i2 13. 13 – 4,5 75 – 4 10 12 – i1 14. 14 – 1,5 90 – 5 8 14 – i1 15. 15 – 2 – 250 6 10 5 – uR3 16. 16 75 – 80 – 16 6 8 – i2 17. 17 80 – 55 – 6 8 5 – i3 18. 18 90 – – 150 8 5 10 – uR3 19. 19 100 – 75 – 5 8 12 – i1 20. 20 110 – 85 – 10 6 8 – і3 21. 21 120 – 95 – 4 6 10 – і1 22. 22 – 2,5 100 – 5 7 4 – uR2 23. 23 – 3 110 – 6 8 8 – і3 24. 24 – 3,5 90 – 5 10 4 – i1 25. 25 – 4 80 – 8 4 6 – i1 26. 26 – 2 – 180 5 12 8 – uR2 27. 27 – 2,5 – 200 8 10 6 – uR2 28. 28 40 – 90 4 14 8 – i3 29. 29 50 – – 120 10 6 14 – uR2 30. 30 60 – – 100 8 10 12 – i1 31. 31 70 – 75 – 10 12 6 – i1 32. 32 80 – 60 – 8 16 4 – i3 33. 33 90 – 50 – 20 10 14 – uR3 34. 34 – 2,5 120 – 4 10 12 – i1 35. 35 – 3 100 – 6 12 8 i1 36. 36 – 4 90 – 8 5 9 – uR3 37. 37 50 – – 200 10 7 5 8 uR1 38. 38 60 – 70 – 12 8 4 6 i2 39. 39 70 – 60 – 4 10 8 6 i2 40. 40 80 – 50 – 6 12 6 10 uR1 41. 41 90 – – 120 8 6 4 8 i2 42. 42 100 – 100 – 9 7 5 10 uR3 43. 43 45 – – 160 7 5 9 10 i2 44. 44 55 – – 180 5 9 7 – uR1 45. 45 65 – – 200 4 10 6 8 і1 46. 46 75 – 60 – 8 4 10 6 i1 47. 47 45 – – 120 6 4 12 5 iC 48. 48 55 – 110 – 4 16 12 10 uR3 49. 49 60 – 50 – 8 12 4 6 uR3 50. 50 70 – 70 – 16 6 8 – uR3 51. 51 80 – 100 – 4 10 – 5 i3 52. 52 90 – 50 – 8 14 16 – uR3 53. 53 100 – – 300 18 4 12 – uR3 54. 54 75 – – 150 5 10 12 8 i3 55. 55 50 – – 120 12 6 5 – uR2 56. 56 40 – 120 – 10 6 12 – uR1 57. 57 70 – – 150 8 10 4 – i2 58. 58 100 – – 120 14 8 5 – i1 59. 59 80 – 80 – 8 14 4 – i1 60. 60 40 – 70 – 4 6 10 – i3 61. 1 – 1 80 – 10 8 6 – uR2 62. 2 – 2 – 150 6 10 12 – uR3 63. 3 – 2,5 – 200 8 12 10 – iC 64. 4 80 – 50 – 6 8 8 – uR2 65. 5 90 – 70 – 5 10 12 – uR3 66. 6 100 – – 200 12 5 4 – i3 67. 7 40 – 80 – 10 8 6 – i2 68. 8 55 – – 180 6 10 12 – i1 69. 9 65 – 90 – 15 8 12 – i1 70. 10 – 3 100 – 16 12 6 – uR3 71. 11 – 3,5 – 100 8 14 6 – iC 72. 12 – 4 60 – 14 10 8 – uR2 73. 13 – 4,5 75 – 4 10 12 – uR3 74. 14 – 1,5 90 – 5 8 14 – uR1 75. 15 – 2 – 250 6 10 5 – iC 76. 16 75 – 80 – 16 6 8 – i1 77. 17 80 – 55 – 6 8 5 – i2 78. 18 90 – – 150 8 5 10 – uR1 79. 19 100 – 75 – 5 8 12 – i2 80. 20 110 – 85 – 10 6 8 – i1 81. 21 120 – 95 – 4 6 10 – i3 82. 22 – 2,5 100 – 5 7 4 – uR3 83. 23 – 3 110 – 6 8 8 – uR2 84. 24 – 3,5 90 – 5 10 4 – uR2 85. 25 – 4 80 – 8 4 6 – uR2 86. 26 – 2 – 180 5 12 8 – uR1 87. 27 – 2,5 – 200 8 10 6 – iC 88. 28 40 – 90 4 14 8 – iC 89. 29 50 – – 120 10 6 14 – uR3 90. 30 60 – – 100 8 10 12 – iC 91. 31 70 – 75 – 10 12 6 – uR2 92. 32 80 – 60 – 8 16 4 – uR2 93. 33 90 – 50 – 20 10 14 – uR2 94. 34 – 2,5 120 – 4 10 12 – uR2 95. 35 – 3 100 – 6 12 8 uR2 96. 36 – 4 90 – 8 5 9 – uR2 97. 37 50 – – 200 10 7 5 8 i2 98. 38 60 – 70 – 12 8 4 6 uR4 99. 39 70 – 60 – 4 10 8 6 uR1 100. 40 80 – 50 – 6 12 6 10 i2 101. 41 90 – – 120 8 6 4 8 uR2 102. 42 100 – 100 – 9 7 5 10 i3 103. 43 45 – – 160 7 5 9 10 uR2 104. 44 55 – – 180 5 9 7 – i2 105. 45 65 – – 200 4 10 6 8 uR2 106. 46 75 – 60 – 8 4 10 6 uR2 107. 47 45 – – 120 6 4 12 5 uR3 108. 48 55 – 110 – 4 16 12 10 i3 109. 49 60 – 50 – 8 12 4 6 uR4 110. 50 70 – 70 – 16 6 8 – i3 111. 51 80 – 100 – 4 10 – 5 uR2 112. 52 90 – 50 – 8 14 16 – uR2 113. 53 100 – – 300 18 4 12 – iC 114. 54 75 – – 150 5 10 12 8 iC 115. 55 50 – – 120 12 6 5 – i1 116. 56 40 – 120 – 10 6 12 – i1 117. 57 70 – – 150 8 10 4 – uR2 118. 58 100 – – 120 14 8 5 – iC 119. 59 80 – 80 – 8 14 4 – uR2 120. 60 40 – 70 – 4 6 10 – uR1 Рис. 34 Рис. 35 Рис. 36 Рис. 37 Рис. 38 Рис. 39 Рис. 40 Рис. 41 Рис. 42 Рис. 43 Рис. 44 Рис. 45 Рис. 46 Рис. 47 Рис. 48 Рис. 49 Рис. 50 Рис. 51 Рис. 52 Рис. 53 Рис. 54 Рис. 55 Рис. 56 Рис. 57 Рис. 58 Рис. 59 Рис. 60 Рис. 61 Рис. 62 Рис. 63 Рис. 64 Рис. 65 Рис. 66 Рис. 67 Рис. 68 Рис. 69 Рис. 70 Рис. 71 Рис. 72 Рис. 73 Рис. 74 Рис. 75 Рис. 76 Рис. 77 Рис. 78 Рис. 79 Рис. 80 Рис. 81 Рис. 82 Рис. 83 Рис. 84 Рис. 85 Рис. 86 Рис. 87 Рис. 88 Рис. 89 Рис. 90 Рис. 91 Рис. 92 Рис. 93 НАВЧАЛЬНЕ ВИДАННЯ КОМПЛЕКСНА РОЗРАХУНКОВА РОБОТА ЗАВДАННЯ ТА МЕТОДИЧНІ НАСТАНОВИ до комплексної розрахункової роботи з дисципліни “Теорія електричних кіл” для студентів базового напрямку 6.1601 „Інформаційна безпека” Укладачі Гамола Орест Євгенович Соколовський Михайло Олександрович Редактор Комп’ютерне складання

Завдання Інформаційна безпека

Lion

03.03.2012 22:03-

Коментарі

Ви не можете залишити коментар. Для цього, будь ласка, або зареєструйтесь.

Ділись своїми роботами та отримуй миттєві бонуси!

Маєш корисні навчальні матеріали, які припадають пилом на твоєму комп'ютері? Розрахункові, лабораторні, практичні чи контрольні роботи — завантажуй їх прямо зараз і одразу отримуй бали на свій рахунок! Заархівуй всі файли в один .zip (до 100 МБ) або завантажуй кожен файл окремо. Внесок у спільноту – це легкий спосіб допомогти іншим та отримати додаткові можливості на сайті. Твої старі роботи можуть приносити тобі нові нагороди!

поділитись